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トレース定理

2026年10月15日8分で読めますAI生成教科書『基礎理論』第4部 第1章 Dirac 方程式の共変形式

AI 生成・木下が未勉強

場の量子論入門 第4部 第1章 §4.1.5 ★★★ 最もよく使う計算道具:散乱断面積のスピン平均はすべてトレースに落ちる

散乱振幅 M\mathcal{M} は uˉΓu\bar u\Gamma u の形を含み、断面積は ∣M∣2|\mathcal{M}|^2 を必要とする。測定がスピンを見ていない場合、始状態のスピンを平均し終状態のスピンを和で潰すと、第2章のスピン和公式によって ∣M∣2|\mathcal{M}|^2 はγ\gamma 行列の積のトレースに化ける。必要なトレースの規則は次の4本である。

定理 4.1.2(トレース定理 ★★★)

(T1)Tr⁡[γμ]=0(T2)Tr⁡[γμγν]=4ημν(T3)γ が奇数個の積のトレースは 0(T4)Tr⁡[γαγβγγγδ]=4(ηαβηγδ−ηαγηβδ+ηαδηβγ)\begin{align*}&\text{(T1)}\quad \operatorname{Tr}[\gamma^\mu]=0\\&\text{(T2)}\quad \operatorname{Tr}[\gamma^\mu\gamma^\nu]=4\eta^{\mu\nu}\\&\text{(T3)}\quad \gamma\ \text{が奇数個の積のトレースは}\ 0\\&\text{(T4)}\quad \operatorname{Tr}[\gamma^\alpha\gamma^\beta\gamma^\gamma\gamma^\delta] =4\bigl(\eta^{\alpha\beta}\eta^{\gamma\delta}-\eta^{\alpha\gamma}\eta^{\beta\delta} +\eta^{\alpha\delta}\eta^{\beta\gamma}\bigr)\end{align*}

(4本とも 検算スクリプト で数値確認済み。Tr⁡1=4\operatorname{Tr}\bm{1}=4 も併せて使う。)

証明

(T3) から示す。γ5=iγ0γ1γ2γ3\gamma^5=\mathrm{i}\gamma^0\gamma^1\gamma^2\gamma^3 は (γ5)2=1(\gamma^5)^2=1 と{γ5, γμ}=0\left\{\gamma^5,\,\gamma^\mu\right\}=0 を満たす(第6章で確認する。検算済み)。nn 個の積に 1=γ5γ51=\gamma^5\gamma^5 を挿入し、トレースの巡回性で右端の γ5\gamma^5 を左端へ回してから、nn 個の γ\gamma をすべてすり抜けさせると

Tr⁡[γμ1⋯γμn]=Tr⁡[γ5γμ1⋯γμnγ5]=(−1)nTr⁡[γ5γ5γμ1⋯γμn]=(−1)nTr⁡[γμ1⋯γμn].\operatorname{Tr}[\gamma^{\mu_1}\cdots\gamma^{\mu_n}] =\operatorname{Tr}[\gamma^5\gamma^{\mu_1}\cdots\gamma^{\mu_n}\gamma^5] =(-1)^n\operatorname{Tr}[\gamma^5\gamma^5\gamma^{\mu_1}\cdots\gamma^{\mu_n}] =(-1)^n\operatorname{Tr}[\gamma^{\mu_1}\cdots\gamma^{\mu_n}].

nn が奇数なら Tr⁡=−Tr⁡\operatorname{Tr}=-\operatorname{Tr} となり Tr⁡=0\operatorname{Tr}=0。(T1) は n=1n=1 の場合である。

(T2):Tr⁡[γμγν]=Tr⁡[γνγμ]\operatorname{Tr}[\gamma^\mu\gamma^\nu]=\operatorname{Tr}[\gamma^\nu\gamma^\mu](巡回性)なので、Tr⁡[γμγν]=12Tr⁡[{γμ, γν}]=12⋅2ημνTr⁡[1]=4ημν\operatorname{Tr}[\gamma^\mu\gamma^\nu]=\tfrac12\operatorname{Tr}[\left\{\gamma^\mu,\,\gamma^\nu\right\}] =\tfrac12\cdot2\eta^{\mu\nu}\operatorname{Tr}[\bm{1}]=4\eta^{\mu\nu}。

(T4):左端の γα\gamma^\alpha を反交換関係で右へ順に送る。γαγβ=2ηαβ−γβγα\gamma^\alpha\gamma^\beta=2\eta^{\alpha\beta}-\gamma^\beta\gamma^\alpha を繰り返し使うと

γαγβγγγδ=2ηαβγγγδ−2ηαγγβγδ+2ηαδγβγγ−γβγγγδγα.\gamma^\alpha\gamma^\beta\gamma^\gamma\gamma^\delta =2\eta^{\alpha\beta}\gamma^\gamma\gamma^\delta-2\eta^{\alpha\gamma}\gamma^\beta\gamma^\delta +2\eta^{\alpha\delta}\gamma^\beta\gamma^\gamma-\gamma^\beta\gamma^\gamma\gamma^\delta\gamma^\alpha .

両辺のトレースを取り、最後の項に巡回性を使うと、それは左辺と同じ Tr⁡[γαγβγγγδ]\operatorname{Tr}[\gamma^\alpha\gamma^\beta\gamma^\gamma\gamma^\delta] である。移項して2で割り、(T2) を代入すれば (T4) を得る。

同じ手口(左端を右端まで送って巡回性で戻す)で γ\gamma が6個・8個の場合も再帰的に計算できる。実務では6個以上を手で展開することは少なく、(T4) までで足りる場面がほとんどである。

γ5\gamma^5 を含むトレースと収縮公式

弱い相互作用のように γ5\gamma^5 が入る計算では、次も使う(いずれも検算済み)。

Tr⁡[γ5]=0,Tr⁡[γ5γμγν]=0,Tr⁡[γ5γμγνγργσ]=−4i εμνρσ\operatorname{Tr}[\gamma^5]=0,\qquad \operatorname{Tr}[\gamma^5\gamma^\mu\gamma^\nu]=0,\qquad \operatorname{Tr}[\gamma^5\gamma^\mu\gamma^\nu\gamma^\rho\gamma^\sigma]=-4\mathrm{i}\,\varepsilon^{\mu\nu\rho\sigma}

(ε0123=+1\varepsilon^{0123}=+1 の規約)。また例題1.1 の収縮公式に加えてγμa̸b̸c̸γμ=−2c̸b̸a̸\gamma^\mu\not{a}\not{b}\not{c}\gamma_\mu=-2\not{c}\not{b}\not{a} も同じ手順で示せる。

例題 1.3(トレース計算の練習)

オリジナル次を計算せよ。p,q,r,sp,q,r,s は4元ベクトル、mm は定数。

  1. Tr⁡[p̸q̸]\operatorname{Tr}[\not{p}\not{q}]
  2. Tr⁡[p̸q̸r̸s̸]\operatorname{Tr}[\not{p}\not{q}\not{r}\not{s}]
  3. Tr⁡[(p̸+m)(q̸+m)]\operatorname{Tr}\bigl[(\not{p}+m)(\not{q}+m)\bigr]
  4. Tr⁡[p̸γμq̸γμ]\operatorname{Tr}[\not{p}\gamma^\mu\not{q}\gamma_\mu]
解答

(1) (T2) より Tr⁡[p̸q̸]=pμqνTr⁡[γμγν]=4pμqνημν=4 p⋅q\operatorname{Tr}[\not{p}\not{q}]=p_\mu q_\nu\operatorname{Tr}[\gamma^\mu\gamma^\nu] =4p_\mu q_\nu\eta^{\mu\nu}=4\,p\cdot q。

(2) (T4) に pαqβrγsδp_\alpha q_\beta r_\gamma s_\delta を掛けて縮約する。

Tr⁡[p̸q̸r̸s̸]=4[(p⋅q)(r⋅s)−(p⋅r)(q⋅s)+(p⋅s)(q⋅r)].\operatorname{Tr}[\not{p}\not{q}\not{r}\not{s}] =4\bigl[(p\cdot q)(r\cdot s)-(p\cdot r)(q\cdot s)+(p\cdot s)(q\cdot r)\bigr].

符号が中央の項だけ負である点に注意する。添字の隣接する組(11–22 と 33–44)が正、交差する組(11–33 と 22–44)が負、外側の組(11–44 と 22–33)が正、と覚える。

(3) 展開すると Tr⁡[p̸q̸]+mTr⁡[p̸]+mTr⁡[q̸]+m2Tr⁡[1]\operatorname{Tr}[\not{p}\not{q}]+m\operatorname{Tr}[\not{p}]+m\operatorname{Tr}[\not{q}]+m^2\operatorname{Tr}[\bm{1}]。中央の2項は (T3)(奇数個)で消えるのでTr⁡[(p̸+m)(q̸+m)]=4 p⋅q+4m2\operatorname{Tr}[(\not{p}+m)(\not{q}+m)]=4\,p\cdot q+4m^2。

(4) γμ\gamma^\mu と γμ\gamma_\mu の間に挟まっているのは q̸\not{q} ひとつだけなので、例題1.1(3) の収縮公式 γμq̸γμ=−2q̸\gamma^\mu\not{q}\gamma_\mu=-2\not{q} をそのまま使える。p̸γμq̸γμ=−2p̸q̸\not{p}\gamma^\mu\not{q}\gamma_\mu=-2\not{p}\not{q} だから、(1) と合わせて

Tr⁡[p̸γμq̸γμ]=−2Tr⁡[p̸q̸]=−8 p⋅q.\operatorname{Tr}[\not{p}\gamma^\mu\not{q}\gamma_\mu]=-2\operatorname{Tr}[\not{p}\not{q}]=-8\,p\cdot q.

縮約を先に済ませてからトレースを取る方が、(T4) を4項に展開してから縮約するより手数が少ない。γμ⋯γμ\gamma^\mu\cdots\gamma_\mu の形を見つけたら、まず収縮公式を探すのが定石である。

第1章のまとめ

γμ=(β,βα)\gamma^\mu=(\beta,\beta\bm{\alpha}) と定義すると Dirac 方程式は (i∂̸−m)ψ=0(\mathrm{i}\not{\partial}-m)\psi=0 になり、α,β\bm{\alpha},\beta の代数は1本の {γμ, γν}=2ημν\left\{\gamma^\mu,\,\gamma^\nu\right\}=2\eta^{\mu\nu} に集約される。ψˉ=ψ†γ0\bar\psi =\psi^\dagger\gamma^0 を使うと ψˉψ\bar\psi \psi がスカラー、ψˉγμψ\bar\psi \gamma^\mu\psi が保存する4元流れになる。Lorentz 変換の生成子は Sμν=i4[γμ, γν]S^{\mu\nu}=\tfrac{\mathrm{i}}{4}\left[\gamma^\mu,\,\gamma^\nu\right] で、その回転部分が Σ/2\bm{\Sigma}/2 になることが「スピン 1/21/2 の表現」の内容である。断面積の計算はトレース定理(T1)〜(T4)に帰着する。

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