| 事項 | 要点(式) | 使い所・注意 |
| 正規直交性 | ⟨ϕk,ϕl⟩=∫0T0ej(k−l)ω0tdt=T0δkl(ϕk=ejkω0t、ω0=2π/T0) | 異なる周波数が混信なく取り出せる根拠。全ての Fourier 解析の土台 |
| Fourier 級数 | 合成 x(t)=k∑ckejkω0t、分析 ck=T01∫0T0x(t)e−jkω0tdt=T0⟨x,ϕk⟩ | 分析式は両辺と ϕk の内積+直交性で導く。ck=射影成分 |
| スペクトル | {ck} が離散スペクトル。∣ck∣=振幅、argck=位相。負の k=時計回りの相方 | 実余弦は ±ω0 の対で作る。台は原点対称 |
| エルミート対称 | 実信号 x∈R ⇒ ck=c−k | 実信号スペクトルは ±k が共役の対。実形式 ak,bk の橋渡し |
| 偶奇と係数 | x 偶 ⇒ck∈R、x 奇 ⇒ck∈jR(純虚数) | ck=c−k と c−k=±ck を等号でつなぐ。 |
| Parseval | T01∫0T0∣x(t)∣2dt=k∑∣ck∣2 | 平均パワー保存(時間 = 周波数)。Pythagoras の無限次元版。級数和・帯域計算 |
| 最良近似 | 部分和 xN=∣k∣≤N∑ckϕk は同本数で L2 誤差最小(x−xN⊥ 使用基底) | 打ち切りが最良近似=FIR 設計(第11章)の伏線。N↑ で誤差単調減 |
| Dirichlet 核 | xN=T01∫0T0x(τ)DN(t−τ)dτ、DN(t)=sin(21ω0t)sin((N+21)ω0t) | 部分和=核で平滑化した信号。N→∞ で δ 列化 |
| 収束・Gibbs | 連続点で x(t)、不連続点で 21(x(t+)+x(t−)) に収束。跳びの約 9% のオーバーシュートは残る | Dirichlet 条件。Gibbs は打ち切りリンギング=窓関数(第6章)の動機 |