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証明その2:非負なら連続であること、複素の場合への持ち上げ

2026年10月17日6分で読めますAI生成教科書『虎の巻』第9部 第2章 Gleason の定理:射影の上の確率は密度行列で決まる
目次
  1. 非負性と大円の関係
  2. 複素ヒルベルト空間と高次元への持ち上げ
  3. 木下の層

AI 生成・木下が未勉強

量子力学の様々な構成方法 第9部 第2章 §9.2.4 ★★ Gleason の議論の中心(非負性から連続性を出す)と、実3次元の結果を一般のヒルベルト空間へ広げる筋道。証明は概略

非負性と大円の関係

定理 9.2.5 は連続性を仮定した。Gleason の定理の仮定は非負性だけで、連続性はそこから導かなければならない。導く道具は次の2つの関係で、どちらも frame の条件からすぐに出る。

  1. (a) 大円の上の関係:nn を極とする大円の上の直交する2点 u,u⊥u,u^\perp では f(u)+f(u⊥)=W−f(n)f(u)+f(u^\perp)=W-f(n)。大円の上では ff は「2次元の frame function」で、その重みは極の値で決まる。
  2. (b) 有界性:f≥0f\ge0 なら、直交する2点で f(u)+f(v)≤Wf(u)+f(v)\le W(3本目の値が非負)、とくに 0≤f≤W0\le f\le W。

(a) だけなら、大円の上の値はかなり自由に選べる(9.2.5節で見るとおり、2次元の frame function は何の規則性も持たなくてよい)。しかし R3\mathbb{R}^3 の1点 xx は、xx を通る大円すべて(極が xx に直交する大円の上を動く)に属するので、(a) の関係が無数の大円の間で絡み合う。Gleason は、北極 e3e_3 で ff がほぼ最大になるように球面を回し、(a) と (b) を有限回つないで、北極のまわりの小さな冠の中の ff の振れ幅 sup⁡f−inf⁡f\sup f-\inf f が、冠を小さくすると 00 に近づくことを示した。冠の中心を球面上のどこに置いても同じ議論ができるので、ff は連続になり、定理 9.2.5 が使える。

Gleason の元の証明は、連続性を示した後に回転群の表現論(この章の 9.2.3節に当たる部分)を使う。表現論を使わずに初等的な幾何だけで同じ結論を出した証明は R. Cooke, M. Keane and W. Moran (1985), Mathematical Proceedings of the Cambridge Philosophical Society 98, 117–128 にある。どちらの証明でも、非負性が使われるのは (b) の所だけである。非負性も有界性も外すと定理は成り立たない。R\mathbb{R} を Q\mathbb Q 上のベクトル空間とみなして作る、加法的(ϕ(s+t)=ϕ(s)+ϕ(t)\phi(s+t)=\phi(s)+\phi(t))だが連続でない関数 ϕ\phi を2次形式に合成した ϕ(xTAx)\phi(x^{\mathsf T}Ax) は、基底の和が ϕ(Tr⁡A)\phi(\operatorname{Tr} A) で一定なので frame function だが、有界でなく正則でもない。この場合でも、frame function が有界なら正則である(有界性は (b) の代わりに使える)。

複素ヒルベルト空間と高次元への持ち上げ

一般の H\mathcal{H}(dim⁡H≥3\dim\mathcal{H}\ge3)の非負の frame function ff を考える。互いに直交する単位ベクトル e1,e2,e3e_1,e_2,e_3 を選び、それらの実係数の結合

VR={a1e1+a2e2+a3e3 : ai∈R}V_{\mathbb{R}}=\{a_1e_1+a_2e_2+a_3e_3\,:\,a_i\in\mathbb{R}\}

を考える。VRV_{\mathbb{R}} は実3次元のヒルベルト空間で、その中で直交する2本のベクトルは H\mathcal{H} でも直交する(内積 ∑iaibi\sum_ia_ib_i が実数で一致する)。VRV_{\mathbb{R}} の正規直交基底に、{e1,e2,e3}\{e_1,e_2,e_3\} の張る複素部分空間の直交補空間の基底(固定)を足すと H\mathcal{H} の基底になるので、ff を VRV_{\mathbb{R}} の単位球面に制限した関数は frame function で、重みは WW から固定した部分の和を引いた値である。したがって VRV_{\mathbb{R}} の上で ff は実の2次形式になる。

残る仕事は、こうして得られた無数の実の2次形式(e1,e2,e3e_1,e_2,e_3 の選び方ごとに1つ)が、1つの自己共役演算子 T^\hat T の ⟨x∣T^∣x⟩\langle x | \hat T | x \rangle にまとまることを示すことである。Gleason は、2次元の複素部分空間 span⁡C{e1,e2}\operatorname{span}_{\mathbb{C}}\{e_1,e_2\} の上で、e1e_1 と eiαe2\mathrm{e}^{\mathrm{i}\alpha}e_2 の実係数の結合ごとに得られる2次形式が、複素のエルミート形式の制限として整合することを示し、これを全体に広げた。有限次元ではこれで T^\hat T が得られる。無限次元(可分)では、T^\hat T が有界でトレース族であることを、f≥0f\ge0 と基底の和が WW であることから示す。dim⁡H=3\dim\mathcal{H}=3 の実の場合が議論の出発点で、ほかの場合はすべてこれに帰着する。仮定 dim⁡H≥3\dim\mathcal{H}\ge3 は、VRV_{\mathbb{R}} を作るのに互いに直交する3本が要ることとして使われている。

例題 9.2.4 北極のまわりの冠の中での振れ幅 ★★

オリジナルR3\mathbb{R}^3 で f(x)=xTρ^ xf(x)=x^{\mathsf T}\hat\rho\,x、ρ^=diag⁡(12,13,16)\hat\rho=\operatorname{diag}(\frac12,\frac13,\frac16) とする(例題 9.2.1 と同じ状態)。

  1. (1) e3e_3 を極とする大円の上で、関係 (a) f(u)+f(u⊥)=W−f(e3)f(u)+f(u^\perp)=W-f(e_3) を確かめよ。
  2. (2) e1e_1 から角 δ\delta だけ離れた単位ベクトル x=cos⁡δ e1+sin⁡δ vx=\cos\delta\,e_1+\sin\delta\,v(v⊥e1v\perp e_1 は単位ベクトル)について、f(e1)−f(x)f(e_1)-f(x) の範囲を求めよ。
  3. (3) (2) から、e1e_1 を中心とする角半径 δ\delta の冠の中での振れ幅が O(δ2)\mathcal{O}(\delta^2) であることを示し、関係 (b) の不等式 f(u)+f(v)≤1f(u)+f(v)\le1 で等号になる直交の組があるかを調べよ。
解答

(1) u=(cos⁡φ,sin⁡φ,0)u=(\cos\varphi,\sin\varphi,0), u⊥=(−sin⁡φ,cos⁡φ,0)u^\perp=(-\sin\varphi,\cos\varphi,0) なら f(u)+f(u⊥)=12+13=56=1−16f(u)+f(u^\perp)=\frac12+\frac13=\frac56=1-\frac16。φ\varphi によらない。

(2) v=(0,v2,v3)v=(0,v_2,v_3) とすると f(x)=12cos⁡2δ+sin⁡2δ (13v22+16v32)f(x)=\frac12\cos^2\delta+\sin^2\delta\,(\frac13v_2^2+\frac16v_3^2)。括弧の中は v22+v32=1v_2^2+v_3^2=1 のもとで 16\frac16 以上 13\frac13 以下なので

sin⁡2δ6≤f(e1)−f(x)≤sin⁡2δ3.\frac{\sin^2\delta}{6}\le f(e_1)-f(x)\le\frac{\sin^2\delta}{3}.

(3) 冠の中で 0≤f(e1)−f(x)≤13sin⁡2δ≤δ230\le f(e_1)-f(x)\le\frac13\sin^2\delta\le\frac{\delta^2}{3} なので、振れ幅は O(δ2)\mathcal{O}(\delta^2) で 00 に近づく。e1e_1 は ff の最大点で、最大点のまわりで ff が2次でしか減らないことが Gleason の議論で使う形である。(b) で等号になるのは、直交の組 u,vu,v を補う3本目 ww で f(w)=0f(w)=0 のときだけである。ρ^\hat\rho は正定値(最小固有値 16\frac16)なので f≥16f\ge\frac16 で、等号になる組は無い。

木下の勉強ステータス

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