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ヘリシティ演算子

2026年10月15日3分で読めますAI生成教科書『基礎理論』第4部 第2章 平面波解とスピン和

AI 生成・木下が未勉強

場の量子論入門 第4部 第2章 §4.2.5 ★★ 観測量:運動方向へのスピンの射影。質量ゼロで特別な意味をもつ

スピンの向きを指定する自然な軸は、粒子自身の運動方向である。運動量方向の単位ベクトルをp^=p/∣p∣\hat{\bm{p}}=\bm{p}/|\bm{p}| として

h≡12 Σ⋅p^,Σk=(σk00σk)h\equiv\frac12\,\bm{\Sigma}\cdot\hat{\bm{p}}, \qquad \Sigma^k=\begin{pmatrix}\sigma^k&0\\0&\sigma^k\end{pmatrix}

をヘリシティ演算子と呼ぶ。(Σ⋅p^)2=1(\bm{\Sigma}\cdot\hat{\bm{p}})^2=\bm{1} なので固有値は ±1/2\pm1/2 であり、+1/2+1/2 を右巻き、−1/2-1/2 を左巻きと呼ぶ。自由粒子では p\bm{p} が保存し、Σ⋅p\bm{\Sigma}\cdot\bm{p} は Dirac ハミルトニアン HD=α⋅p+βmH_{\rm D}=\bm{\alpha}\cdot\bm{p}+\beta m と交換するので、ヘリシティは保存量である。

ただしヘリシティは Lorentz 不変量ではない。質量があれば粒子より速く走る慣性系が取れ、その系では運動量の向きが反転する一方でスピンの向きは変わらないので、ヘリシティの符号が逆転する。質量ゼロならどの慣性系からも追い越せないので、ヘリシティは不変量になる。この事情が、第6章でカイラリティ(Lorentz 不変だが質量があると保存しない量)とヘリシティ(保存するが Lorentz 不変でない量)を対比する動機になる。

例題 2.2(ヘリシティ固有スピノル)

オリジナル運動量が zz 軸正方向を向く場合 p=(0,0,p)\bm{p}=(0,0,p)(p>0p>0)について、ヘリシティ +1/2+1/2 をもつ正振動数スピノル uu を書き下せ。また質量ゼロ極限での形を述べよ。

解答

Σ⋅p^=Σ3=diag(σ3,σ3)\bm{\Sigma}\cdot\hat{\bm{p}}=\Sigma^3=\mathrm{diag}(\sigma^3,\sigma^3) なので、その固有値 +1+1 の2成分スピノルは χ(+)=(1,0)T\chi^{(+)}=(1,0)^T である。σ⋅p=p σ3\bm{\sigma}\cdot\bm{p}=p\,\sigma^3 より (σ⋅p)χ(+)=p χ(+)(\bm{\sigma}\cdot\bm{p})\chi^{(+)}=p\,\chi^{(+)} だから、式(4.2.5)に代入して

u(p,+)=(E+m0pE+m0),E=p2+m2.u(p,+)=\begin{pmatrix}\sqrt{E+m}\\0\\ \dfrac{p}{\sqrt{E+m}}\\0\end{pmatrix}, \qquad E=\sqrt{p^2+m^2}.

上下2成分ともに χ(+)\chi^{(+)} に比例するので、Σ3\Sigma^3 の固有ベクトルになっている(Σ3\Sigma^3 は上下ブロックに同じ σ3\sigma^3 が入るので、この形が保たれる)。

質量ゼロ極限では E→pE\to p なので E+m→p\sqrt{E+m}\to\sqrt{p}、p/E+m→pp/\sqrt{E+m}\to\sqrt{p} となり

u(p,+) → p (1,0,1,0)T.u(p,+)\ \to\ \sqrt{p}\,(1,0,1,0)^T .

上下2成分が同じ大きさで同符号になる。Dirac 表示では γ5\gamma^5 が上下ブロックを入れ替える行列(式(4.1.8))なので、このスピノルは γ5\gamma^5 の固有値 +1+1 の固有ベクトルである。これが第6章で示す「質量ゼロではヘリシティとカイラリティが一致する」ことの、最も簡単な実例になっている。

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